SEPIC

Ein SEPIC-Wandler (Abkürzung für englisch single ended primary inductance converter) ist eine elektronische Schaltung, die als elektronischer Spannungswandler arbeitet. Der Wandler gehört zur Gruppe der Gleichstromsteller und arbeitet ähnlich wie ein Sperrwandler (englisch buck-boost converter). Je nach Parametern kann die Eingangsspannung des SEPIC-Wandlers sowohl größer als auch kleiner als die positive Ausgangsspannung sein. Vorgestellt wurde die Schaltung 1977 von Massey und Snyder auf der PESC (Power Electronic Specialist Conference).

Schaltung

Als wesentliches Element der Schaltung fungieren drei Energiespeicher und ein Schalter. Die Energiespeicher sind zwei Spulen (L1 und L2) und ein Kondensator (C2). Diese können als eine Doppelspule mit zwei gegensätzlich gewickelten Windungen auf dem gleichen Kern oder zwei unabhängige Spulen ausgeführt sein. Im zweiten Fall kann die Spule L2 auch als Transformator ausgeführt werden. Damit ist eine galvanische Trennung möglich.

Kontinuierlicher Betrieb

Bei der Untersuchung des SEPIC sind grundsätzlich zwei Betriebsmodi zu unterscheiden. Der SEPIC kann im kontinuierlichen und diskontinuierlichen Betrieb arbeiten. Zu Beginn soll der kontinuierliche Betrieb (Continuous Current Mode) beschrieben werden. Die Bezeichnung bezieht sich auf den Strom in der Spule L1. Der kontinuierliche Betrieb kann in zwei Zeitabschnitte zerlegt werden. Der erste Abschnitt entspricht der Zeit, in der der Schalter S geschlossen ist.

Ersatzschaltung für den ersten Zeitabschnitt

Der zweite Abschnitt repräsentiert die restliche Zeit, in der der Schalter geöffnet ist.

Ersatzschaltung für den zweiten Zeitabschnitt

Die Untersuchung erfolgt über die Betrachtung der Ströme innerhalb der Schaltung. Als Annahme gilt, dass der Kondensator C2 groß genug ist, sodass sich die Spannung über dem Kondensator nicht ändert. Man kann gleichfalls ermitteln, dass sich der Kondensator genau auf den Wert der Eingangsspannung auflädt. Wenn der Schalter geschlossen ist, ergeben sich für L1 und L2 folgende Stromanstiege:

${\frac {\mathrm {d} I}{\mathrm {d} t}}={\frac {U_{\mathrm {ein} }}{L}}$ (1).

Berücksichtig man beide Spulen, ergibt sich

$I={\frac {U_{\mathrm {ein} }}{L_{1}}}t+{\frac {U_{\mathrm {ein} }}{L_{2}}}t+I_{0}$

$=U_{\mathrm {ein} }({\frac {1}{L_{1}}}+{\frac {1}{L_{2}}})t$ (2).

Der Spitzenwert des Stromes am Ende von Abschnitt 1 errechnet sich dann zu

Stromverläufe im ccm-Betrieb

$I={\frac {U_{\mathrm {ein} }}{\frac {L_{1}L_{2}}{L_{1}+L_{2}}}}DT+I_{0}$ (3)

wobei D den Duty_cycle darstellt. Der Abschnitt 2 beginnt mit diesem Spitzenwert. Danach fällt der Strom in Abhängigkeit von der Ausgangsspannung.

${\frac {\mathrm {d} I}{\mathrm {d} t}}=-{\frac {U_{\mathrm {aus} }}{L}}$ (4)

Für den Spitzenwert gilt:

$I=U_{\mathrm {aus} }{\frac {L_{1}L_{2}}{L_{1}+L_{2}}}(1-D)T+I_{0}$ (5).

Da an der Grenze zwischen Abschnitt 1 und 2 die Werte gleich sein müssen, können die Gleichungen (3) und (5) gleichgesetzt werden.

$U_{\mathrm {ein} }{\frac {L_{1}L_{2}}{L_{1}+L_{2}}}DT+I_{0}=U_{\mathrm {aus} }{\frac {L_{1}L_{2}}{L_{1}+L_{2}}}(1-D)T+I_{0}$ (6).

Aufgelöst nach dem Verhältnis der Ausgangs- zur Eingangsspannung ergibt sich

${\frac {U_{\mathrm {aus} }}{U_{\mathrm {ein} }}}={\frac {D}{1-D}}$ (7)

Diskontinuierlicher Betrieb

Der diskontinuierliche Betrieb (Discontinuous Current Mode) beginnt mit den beiden Abschnitten des kontinuierlichen Betriebs. Es gelten die gleichen Ersatzschaltbilder, wie für den kontinuierlichen Betrieb. Dazu gesellt sich ein dritter Abschnitt, während dem die beiden Induktivitäten keinen Strom führen, aber die Last Energie dem Kondensator C2 entnimmt.

Ersatzschaltung für den dritten Zeitabschnitt

Da die Ströme der Induktivitäten bei Null beginnen und bei Null enden, entfällt aus der Betrachtung I₀. Die Gleichung (3) ändert sich zu:

$I=U_{\mathrm {ein} }{\frac {L_{1}\cdot L_{2}}{L_{1}+L_{2}}}\,D\,T$ (8)

und Gleichung (5) wird zu:

$I=U_{\mathrm {aus} }{\frac {L_{1}\cdot L_{2}}{L_{1}+L_{2}}}\,(D_{2})\,T$ (9)

D₂ entspricht der Dauer des zweiten Zeitabschnitts. Gleichgesetzt ergibt sich

${\frac {U_{\mathrm {aus} }}{U_{\mathrm {ein} }}}={\frac {D}{D_{2}}}$ (10)

Jetzt fehlt noch die Berücksichtigung des dritten Abschnitts.

Die Ausgangsspannung ergibt sich aus dem Strom und dem Lastwiderstand.

$U_{\mathrm {aus} }=I_{\mathrm {aus} }\,R_{\mathrm {Last} }$ (11).

Der Strom entspricht dabei dem durchschnittlichen Strom durch die Diode D, den es noch zu berechnen gilt. Nur in Abschnitt 2 wird Strom vom Eingang über die Diode in den Ausgangskondensator transferiert. Über den Mittelwert des Stromes bezogen auf den gesamten Schaltzyklus ergibt sich

${\begin{aligned}{\bar {I}}_{D}&={\frac {U_{\mathrm {aus} }}{R_{\mathrm {Last} }}}\\&={\frac {1}{2}}U_{\mathrm {ein} }D\;T\;{\frac {L_{1}+L_{2}}{L_{1}\cdot L_{2}}}\,D_{2}\end{aligned}}$ (12).

Mit Gleichung (10) und Gleichung (12) stehen zwei Gleichungen zur Verfügung, die beide von U_ein, U_aus, D und D₂ abhängen. Stellt man beide Gleichungen nach D₂ um und setzt sie gleich, kann man das Verhältnis der Ausgang- zur Eingangsspannung ermitteln:

$\left({\frac {U_{\mathrm {aus} }}{U_{\mathrm {ein} }}}\right)^{2}={\frac {1}{2}}\,D^{2}\,T\,R_{\mathrm {Last} }\,\left({\frac {L_{1}+L_{2}}{L_{1}\cdot L_{2}}}\right)$ (13)

und damit

${\frac {U_{\mathrm {aus} }}{U_{\mathrm {ein} }}}=D\,{\sqrt {{\frac {1}{2}}\,T\,R_{\mathrm {Last} }\,\left({\frac {L_{1}+L_{2}}{L_{1}\cdot L_{2}}}\right)}}$ (14)

Im diskontinuierlichen Betrieb ist der SEPIC also nicht nur von der Einschaltdauer des Schalters abhängig.

Siehe auch

Durchflusswandler

Weblinks

• Interaktives Leistungselektronik Seminar (Java Animationen)
• Design-Richtlinien von National Semiconductor in Application Note 1484