Potential (Physik)

Das Potential oder auch Potenzial (lat.: potentialis, von potentia Macht, Kraft, Leistung) ist in der Physik die Fähigkeit eines konservativen Kraftfeldes eine Arbeit zu verrichten. Es beschreibt die Wirkung eines konservativen Feldes auf Massen und Ladungen unabhängig von diesen selbst.

Definition

Das Potential eines konservativen Kraftfeldes ergibt sich durch Lösung der Poisson-Gleichung, einer partiellen Differentialgleichung zweiter Ordnung.

In der Elektrostatik lautet sie

$\Delta \Phi (\mathbf {r} )=-{\frac {\rho (\mathbf {r} )}{\epsilon _{0}}}$,

wohingegen sie in der klassischen Gravitationstheorie die Form

$\Delta \Phi (\mathbf {r} )=4\pi G\rho (\mathbf {r} )$

besitzt. Hierbei sind $\Delta$ der Laplace-Operator und $\Phi (\mathbf {r} )$ das Potential. Weiter ist $\epsilon _{0}$ die Permittivität, G die Gravitationskonstante und $\rho (\mathbf {r} )$ die Ladungs- bzw. Massendichte.

In der Elektrostatik ist die elektrische Spannung definiert als eine Potentialdifferenz

$U=\;\Phi _{2}-\Phi _{1}\!$.

Da es sich bei den Grundkräften der Physik um konservative Kraftfelder handelt, gilt für sie die Beziehung

$\mathbf {G} (\mathbf {r} )=-\nabla \Phi (\mathbf {r} )$,

wobei $\mathbf {G} (\mathbf {r} )$ das Beschleunigungsfeld repräsentiert. Die Kraft auf eine Masse im Gravitationsfeld ergibt sich dann zu

$\mathbf {F} _{g}(\mathbf {r} )=-m\nabla \Phi (\mathbf {r} )=m\mathbf {G} (\mathbf {r} )$,

bzw. ergibt sich für eine Ladung q im elektrischen Feld die Coulombkraft zu

$\mathbf {F} _{C}(\mathbf {r} )=-q\nabla \Phi (\mathbf {r} )=q\mathbf {G} (\mathbf {r} )$

Potentielle Energie und Potential

Potentielle Energie und Potential werden oft nicht genau unterschieden, da sie beide ihre Ursache im Kraftfeld haben.

Das Potential ist eine dem Kraftfeld äquivalente Felddarstellung.

Der oben erwähnte Zusammenhang ermöglicht es ein im Allgemeinen dreidimensionales Kraft-Vektorfeld mit Hilfe von Skalaren darzustellen, ohne dass dabei Informationen über das Feld verloren gehen. Das führt zur Vereinfachung vieler Rechnungen. Allerdings ist der Rückschluss auf den das Feld verursachenden Körper nicht mehr eindeutig. So ist etwas das äußere Gravitationspotential einer homogenen Vollkugel dem Potential einer Punktmasse äquivalent.

Die Energie ist aus physikalischer Sicht die Fähigkeit eines Körpers, Arbeit zu verrichten.

Das Potential dient zur Beschreibung der Fähigkeit eines Feldes, einen Körper Arbeit verrichten zu lassen.

Eine Potentialdifferenz ist also ein körperunabhängiges Maß für die Stärke eines Feldes.

Der Zusammenhang zwischen potentieller Energie und dem Potential lautet

$V(\mathbf {r} )=m\Phi (\mathbf {r} )$

Beispiel: Gravitationspotential einer homogenen Kugel

Da die Berechnung der Poisson-Gleichung bereits in einfachen Fällen relativ aufwendig ist, soll hier ein ausführliches Beispiel vorgeführt werden. Dazu betrachten wir einen idealisierten Himmelskörper als perfekte Kugel mit homogener Dichte $\rho$ und einem Radius $R$.

Äußere Lösung

Im Außenraum um die Kugel herum ist $r>R$ und $\rho =0$, sodass die Poisson-Gleichung in die Laplace-Gleichung übergeht, mit

$\Delta \Phi (\mathbf {r} )=0$.

Mit dem Laplace-Operator in Kugelkoordinaten lautet die Gleichung

$\Delta \Phi (\mathbf {r} )={\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial }{\partial r}}\left(r^{2}{\frac {\partial \Phi (\mathbf {r} )}{\partial r}}\right)+{\frac {1}{r^{2}\sin \theta }}{\frac {\partial }{\partial \theta }}\left(\sin \theta {\frac {\partial \Phi (\mathbf {r} )}{\partial \theta }}\right)+{\frac {1}{r^{2}\sin ^{2}\theta }}{\frac {\partial ^{2}\Phi (\mathbf {r} )}{\partial \varphi ^{2}}}=0$.

Das Feld kann aber offensichtlich nicht von den Winkeln $\theta ,\varphi$ abhängen, da die Kugel symmetrisch ist. Das bedeutet aber, dass die Ableitungen von $\Phi (\mathbf {r} )$ nach den Winkelkoordinaten verschwinden und nur der radiale Teil übrig bleibt.

$\Delta \Phi (\mathbf {r} )={\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial }{\partial r}}\left(r^{2}{\frac {\partial \Phi (\mathbf {r} )}{\partial r}}\right)=0$,

wobei sich das $1/r^{2}$ noch herauskürzt.

Integration nach r liefert

$\int {\frac {\partial }{\partial r}}\left(r^{2}{\frac {\partial \Phi (\mathbf {r} )}{\partial r}}\right)\mathrm {d} r=\int 0\,\mathrm {d} r$

$r^{2}{\frac {\partial \Phi (\mathbf {r} )}{\partial r}}=\alpha$,

wobei $\alpha$ eine Integrationskonstante ist. Weitere Integration nach r liefert

$\int {\frac {\partial \Phi (\mathbf {r} )}{\partial r}}\mathrm {d} r=\int {\frac {\alpha }{r^{2}}}\mathrm {d} r$

$\Phi (\mathbf {r} )=-{\frac {\alpha }{r}}+\beta ={\frac {\tilde {\alpha }}{r}}+\beta$,

wobei ${\tilde {\alpha }}:=-\alpha$, damit das Minuszeichen verschwindet und $\beta$ wieder eine Integrationskonstante ist.

Da das Potential in unendlicher Entfernung gegen Null gehen sollte, muss $\beta =0$ sein. Für die äußere Lösung gilt also zunächst

$\Phi (\mathbf {r} )={\frac {\tilde {\alpha }}{r}}$.

Um die Konstante zu berechnen, müssen wir jedoch zuerst die innere Lösung bestimmen.

Innere Lösung

Im Innern der Kugel ist $r<R$ und $\rho (\mathbf {r} )=\rho$, sodass die Poisson-Gleichung gilt, mit

$\Delta \Phi (\mathbf {r} )=4\pi G\rho$.

${\frac {\partial }{\partial r}}\left(r^{2}{\frac {\partial \Phi (\mathbf {r} )}{\partial r}}\right)=4\pi G\rho r^{2}$.

Zweimalige Integration nach r liefert auf dieselbe Weise wie zuvor

$\Phi (\mathbf {r} )={\frac {2}{3}}\pi G\rho r^{2}-{\frac {A}{r}}+B$,

wobei hier A,B wieder Integrationskonstanten sind. Da das Potential im Mittelpunkt der Kugel (r=0) einen endlichen Wert $\Phi _{0}$ annehmen sollte, muss A=0 sein, da das Potential sonst unendlich groß würde. Wir haben also

$\Phi (0)=\Phi _{0}=B$.

und somit

$\Phi (\mathbf {r} )={\frac {2}{3}}\pi G\rho r^{2}+\Phi _{0}$.

Bestimmung der Konstanten

Wir unterscheiden zunächst

$\Phi _{A}(\mathbf {r} )={\frac {\tilde {\alpha }}{\mathbf {r} }}$

für die äußere Lösung und

$\Phi _{I}(\mathbf {r} )={\frac {2}{3}}\pi G\rho r^{2}+\Phi _{0}$

für die innere Lösung. Am Rand der Kugel müssen die beiden Funktionen stetig ineinander übergehen. Das bedeutet, dass bei r=R die ersten Ableitungen übereinstimmen müssen.

${\frac {\mathrm {d} \Phi _{A}(\mathbf {r} )}{\mathrm {d} r}}|_{r=R}={\frac {\mathrm {d} \Phi _{I}(\mathbf {r} )}{\mathrm {d} r}}|_{r=R}$

$-{\frac {\tilde {\alpha }}{R^{2}}}={\frac {4}{3}}\pi G\rho R={\frac {GM}{R^{2}}}$,

wobei wir hier benutzen, dass die Masse das Produkt aus Volumen und Dichte ist, mit

$M=V\rho ={\frac {4}{3}}\pi R^{3}\rho$.

Hierraus ergibt sich

${\tilde {\alpha }}=-GM$,

sodass sich die bekannte äußere Lösung

$\Phi _{A}(\mathbf {r} )=-{\frac {GM}{r}}$

ergibt. Um die Konstante der inneren Lösung zu bestimmen, benutzen wir die Tatsache, dass die beiden Lösungen bei r=R identisch sein müssen. D.h. es gilt

Das Potential der Sonne.

$\Phi _{A}(\mathbf {R} )=\Phi _{I}(\mathbf {R} )$

$-{\frac {GM}{R}}={\frac {2}{3}}\pi G\rho R^{2}+\Phi _{0}$.

Und damit

$\Phi _{0}=-{\frac {3GM}{2R}}$.

Damit ergibt sich für die innere Lösung schließlich

$\Phi _{I}(\mathbf {r} )={\frac {2}{3}}\pi G\rho r^{2}+\Phi _{0}={\frac {GM}{2R^{3}}}r^{2}-{\frac {3GM}{2R}}={\frac {GM}{2R}}\left({\frac {r^{2}}{R^{2}}}-3\right)$,

wobei der erste Summand wieder über das Volumen umgeschrieben wurde.

Die innere Lösung entspricht einem Oszillatorpotential. Das bedeutet, dass wenn man ein Loch durch die Erde bohren und einen Gegenstand hineinfallen ließe, dieser durch den Mittelpunkt hin und her schwingen (fallen) würde.

Schwerkraft in einer Hohlkugel

Wie die Situation im Innern einer hohlen Kugel aussieht, lässt sich nun auch direkt aus unserer Lösung für $\rho =0$ ablesen. Allgemein hatten wir

$\Phi (\mathbf {r} )={\frac {\tilde {\alpha }}{r}}+\beta$,

da wir uns nun im Innern der Kugel befinden, können wir nicht ins unendliche hinausgehen, wodurch vorher $\beta$ verschwunden ist. Allerdings muss das Potential im Mittelpunkt wieder einen endlichen Wert annehmen, sodass dieses mal ${\tilde {\alpha }}=0$ wird. Dann ist das Potential

$\Phi (\mathbf {r} )=\beta$,

also konstant. Die Ableitung des Potentials nach dem Radius ergibt die Beschleunigung - die Ableitung einer Konstanten ist jedoch Null. Also ist man im Innern einer hohlen Kugel schwerelos. Dies ist dadurch zu verstehen, dass gegenüberliegende Teilchen in den Wänden ihre Gravitation gerade gegenseitig aufheben. Handelt es sich nicht um eine perfekte Kugel, so wäre dies nicht der Fall und man würde kleine Beschleunigungen erfahren.

Anschauliche Erklärung

Wie auf der obigen Grafik zu sehen ist, lässt sich das Gravitations- und das elektrische Potential gut mit einem Wasserlauf vergleichen. Zwischen der Quelle des Wassers auf einem Berg (Punkt mit höherem Potential) und der Mündung im Meer (Punkt mit niedrigerem Potential) gibt es einen Höhenunterschied (Potentialdifferenz, Spannung). Das Wasser fließt bergab (vom Berg zum Meer) - es folgt dem Gefälle und damit der Schwerkraft. Ebenso fließen im Leiter die Ladungsträger, die den elektrischen Strom bilden, vom Punkt mit dem höheren Potential zum Punkt mit dem niedrigeren Potential.

Siehe auch

Wiktionary: Potenzial – Bedeutungserklärungen, Wortherkunft, Synonyme, Übersetzungen

• Geopotential
• Elektrisches Potential, siehe auch Elektrizität
• Vektorpotential des Magnetfelds
• elektrochemisches Potential
• thermodynamisches Potential
• Elektrodenpotential
• Schnellepotential (Akustik)
• Strömungspotential
• Potentialtheorie
• Coulombwall
• Yukawa-Potential
• Potential eines Harmonischen Oszillators
• Lennard-Jones-Potential
• Plummer-Potential

Weblinks

• Potential - Definition math.-vektoriell
• Potential - elektr.-mechanisch