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Das Moyal-Produkt (nach José Enrique Moyal ), auch Weyl –Groenewold-Produkt , ist in der Mathematik eine zweistellige Verknüpfung auf dem Funktionenraum der glatten Funktionen . Das assoziative , nicht-kommutative Produkt ist ein Spezialfall eines Sternproduktes .[ 1] [ 2]
Das Moyal-Produkt ist eine "Deformierungsquantisierung" einer linearen Poisson-Mannigfaltigkeit , das heisst die Algebra der klassischen Observablen wird deformiert, so dass eine nicht-kommutative Algebra von quanten Observablen entsteht (Quantisierung ).[ 3]
Definition
Seien
f
,
g
∈
C
∞
(
R
2
n
)
{\displaystyle f,g\in C^{\infty }(\mathbb {R} ^{2n})}
zwei glatte Funktionen , deren Funktionsargumente mit
(
p
,
q
)
∈
R
n
×
R
n
{\displaystyle (p,q)\in \mathbb {R} ^{n}\times \mathbb {R} ^{n}}
notiert werden. Dann ist das Moyal-Produkt, mittels
⋆
{\displaystyle \star }
notiert, definiert als
f
⋆
g
:
=
f
exp
(
i
ℏ
2
(
∂
q
←
∂
p
→
−
∂
p
←
∂
q
→
)
)
g
:
=
∑
n
=
0
,
m
=
0
∞
(
−
1
)
m
m
!
n
!
(
i
ℏ
2
)
n
+
m
(
∂
p
m
∂
q
n
f
)
(
∂
q
m
∂
p
n
g
)
,
{\displaystyle {\begin{aligned}f\star g:&=f\exp \left({\frac {\mathrm {i} \hbar }{2}}\left({\overset {\leftarrow }{\partial _{q}}}{\overset {\rightarrow }{\partial _{p}}}-{\overset {\leftarrow }{\partial _{p}}}{\overset {\rightarrow }{\partial _{q}}}\right)\right)g\\:&=\sum \limits _{n=0,m=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{m}}{m!n!}}\left({\frac {\mathrm {i} \hbar }{2}}\right)^{n+m}\left(\partial _{p}^{m}\partial _{q}^{n}f\right)\left(\partial _{q}^{m}\partial _{p}^{n}g\right)\,,\end{aligned}}}
wobei
ℏ
{\displaystyle \hbar }
das Reduzierte Plancksche Wirkungsquantum ist und
∂
←
{\displaystyle {\overset {\leftarrow }{\partial }}}
die Ableitung von
f
{\displaystyle f}
und
∂
→
{\displaystyle {\overset {\rightarrow }{\partial }}}
von
g
{\displaystyle g}
bedeutet.
Dabei wird der Operator
⋆
=
exp
(
i
ℏ
2
(
∂
q
←
∂
p
→
−
∂
p
←
∂
q
→
)
)
{\displaystyle \star =\exp \left({\frac {\mathrm {i} \hbar }{2}}\left({\overset {\leftarrow }{\partial _{q}}}{\overset {\rightarrow }{\partial _{p}}}-{\overset {\leftarrow }{\partial _{p}}}{\overset {\rightarrow }{\partial _{q}}}\right)\right)}
mittels der Bidifferentialoperator-Notation als zweistellige Verknüpfung geschrieben, das heißt der Differentialoperator
⋆
{\displaystyle \star }
wirkt sowohl auf die Funktion vor als auch auf die Funktion hinter dem Operatorsymbol.
Eigenschaften
Es handelt sich somit um eine Reihe mit einem Differentialoperator
C
k
{\displaystyle C_{k}}
f
⋆
g
=
f
g
+
∑
k
=
1
∞
ℏ
k
C
k
(
f
,
g
)
,
{\displaystyle f\star g=fg+\sum _{k=1}^{\infty }\hbar ^{k}C_{k}(f,g),}
⋆
{\displaystyle \star }
hat folgende Eigenschaften:
f
⋆
g
=
f
g
+
O
(
ℏ
)
{\displaystyle f\star g=fg+{\mathcal {O}}(\hbar )}
f
⋆
g
−
g
⋆
f
=
i
ℏ
{
f
,
g
}
+
O
(
ℏ
3
)
{\displaystyle f\star g-g\star f=i\hbar \{f,g\}+{\mathcal {O}}(\hbar ^{3})}
f
⋆
1
=
1
⋆
f
=
f
{\displaystyle f\star 1=1\star f=f}
f
⋆
g
¯
=
g
¯
⋆
f
¯
{\displaystyle {\overline {f\star g}}={\overline {g}}\star {\overline {f}}}
Einzelnachweise
↑ star product. Abgerufen am 24. Mai 2021 .
↑ Maciej B laszak, Ziemowit Doma ́nski: Phase space quantum mechanics. Adam Mickiewicz University, abgerufen am 25. Mai 2021 .
↑ Chiara Esposito: Lectures on Deformation quantization of Poisson manifolds. Abgerufen am 26. Mai 2021 .