Die Ladungsträger Mobolität in einem eletrisch leitfähigen Kristall wird durch diverse Streumeachanismen begrenzt.
Streuung am Gitter
Die Brooks Herring Formel bescheibt die Mobilität von elektrischen Ladungsträgern in einem Halbleiter. Die in diesem Modell betrachtete Streuung der Ladungsträger findet an ionisierten neutralen Störstellen statt.
μ
(
T
)
=
3.3
⋅
10
15
T
3
2
N
I
(
m
0
m
∗
)
1
2
ϵ
0
2
ln
(
1.2
⋅
10
14
T
2
n
′
ϵ
0
(
m
∗
m
0
)
−
1
)
{\displaystyle \mu (T)=3.3\cdot 10^{15}{\frac {T^{\frac {3}{2}}}{N_{I}}}\left({\frac {m_{0}}{m^{*}}}\right)^{\frac {1}{2}}\epsilon _{0}^{2}\ln \left(1.2\cdot 10^{14}{\frac {T^{2}}{n'}}\epsilon _{0}\left({\frac {m^{*}}{m_{0}}}\right)-1\right)}
Akoustische Phononen
Akustische und nicht polar optische Phonenen
Einzelnachweise 
